光学知识点
波矢:方向:电磁波的等相位面行进的方向;大小:波数K
波数:等于真实频率除以光速即波长的倒数
旋度的旋度将是本文的重点。若所研究的空间范围内是无源的,即ρ=0,J=0,则根据麦克斯韦方程有:
(8)
(9)
(10)
(11)
对(9)式两端取旋度
(12)
再将(8)式代入(12)式有
(13)
看到这里容易让人想到式(1),前面说式(1)的方程为一维波动方程,那么跟(13)式有什么联系呢?棘手的问题是算旋度已经够复杂了,算旋度的旋度岂不是更费周折?幸好有矢量恒等式可以利用来帮助简化计算,这里要用到前面所讲的散度的梯度。即有:
(14)
这里拉普拉斯算子作用于一个矢量函数时,意义变得不明确了,它和前面的几个“X度的X度”都不一样,实际上它有这样的定义:
(15)
为了验证式(14)还是要对计算“旋度的旋度”,但以后可以直接利用该式。还是做(7)式那样的处理,即令
则
于是
(16)
而令
(17)
两式相减有
(18)
类似地有
由于所关心的空间内是无源的,所以式(13)变成
(19)
这个方程很重要,称为三维波动方程,这也从理论上揭示了电磁波的存在。它的各分量展开后比较复杂,实际上我们无法绘制出一个向四面八方传播的波的振动图像,但好在可以画出一维和二维的波,从而了解波的性质。有些事物我们无法在现实世界中呈现,或绘制出图形,但是数学上却可以计算且有确切的物理意义,比如高于三维的空间,不得不感叹数学的神奇,感叹我们生活的世界的神奇。
VI.几个矢量恒等式:
前面已经介绍了一个矢量恒等式,还有其他几个重要的恒等式。由于三种“度”是三种不同微分算法,虽然有些场合可以把▽当做一个普通的矢量来处理,但并不总是正确的,这一点需要引起注意。
①
②
这里“×”乘的优先级高于“·”乘对于普通三个不共面的矢量A、B、C则有A·B×C=C·A×B=B·C×A。得到的结果是令三个矢量共起点,以三个矢量的模为棱构成的六面体的体积或它的负值。但是对于▽算子,则一般
但是一般有
实际上上面的矢量恒等式就是上式的扩展
上两式相减有
记忆上式的方法是记住下标的顺序是xyz,yzx和zxy。
③
这个等式相对容易证明,但前提是要在直角坐标下。